Résumé:
The nuclear structure of the sd shell nuclei has been well studied experimentally near
the stability line and more recently the interest has been focused on the neutron rich nuclei.
The normal positive parity states are well described using the USD interaction in the 0 sd
shell space (0hw space) with an 16O core. This interaction has recently been updated and the
obtained new Hamiltonians are called USDA and USDB. The experimental spectra show the
existence, in addition of the normal states, of a set of negative parity states named “intruder
states”, resulting from the excitation of one nucleon from the p to the sd shell for nuclei near
16O or from the sd to the fp shell for nuclei close to 40Ca. In the middle of the sd shell there is
a competition between the two types of excitations for the intruders. Before our work, no
unified description of the negative parity states throughout the complete sd shell existed.
To study the intruder states we must enlarge the model space from the sd space (16O
core) to the full p–sd–pf space (4He core) which is named 1hw space. This requires the
construction of a new interaction compatible with this extended shell model space. Such a
procedure is now possible due to the today increased computational power. We have thus
developed for the first time a 1hw interaction called PSDPF, which has five distinctive parts:
p, sd and pf shells and cross p–sd and sd–pf shells. The fixed three interactions for the p, sd
and pf shells are respectively: CK, USDB and SDPF–NR, the latter one contains also the sd–
pf two body matrix elements, the p–sd interaction is taken to be the PSDT interaction. We
have modified the cross p–sd and sd–pf shells contributions to reproduce the energy evolution
of the intruder states of different spins throughout the complete sd shell. This new interaction
was used to calculate intruder states in the sd nuclei with N = Z and Z + 1. The energy spectra
of + and – states in all sd nuclei were also calculated. The comparison experience–theory
shows a very good agreement and gives thus credit to our new proposed interaction to
describe the intruder states of the sd shell. States of parity – were attributed to some unknown
J levels. The reduced electromagnetic transitions probabilities E2 and E3 of the first states of
parity + and –, with J = 2+ and 3– in even–even nuclei, were also calculated and the effective
charges for the E3 transitions were studied for the first time. La structure nucléaire des noyaux de la couche sd a été bien étudiée
expérimentalement à proximité de la ligne de stabilité et, plus récemment, l'intérêt a porté sur
les noyaux riches en neutrons. Les états normaux de parité positive sont bien décrits à l'aide
de l'interaction USD dans l'espace sd (espace 0hw ) avec un coeur de 16O. Cette interaction a
été récemment réajustée et les nouveaux Hamiltonians obtenus sont appelés USDA et USDB.
Les spectres expérimentaux montrent l'existence, en plus des états normaux, d’un ensemble
d'états de parité négative nommé "états intrus", résultant de l'excitation d'un nucléon de la
couche p vers sd, pour les noyaux près de 16O ou de la couche sd vers pf pour les noyaux
proches de 40Ca. Au milieu de la couche sd il y a compétition entre les deux types
d'excitations pour les intrus. Avant notre travail, il n’existait pas de description unifiée des
états de parité négative à travers toute la couche sd.
Pour étudier les états intrus, nous avons élargi l'espace modèle de l'espace sd (coeur
16O) à l’espace complet p-sd-pf (coeur 4He) appelé espace 1hw. Cela nécessite la construction
d'une nouvelle interaction compatible avec cette extension de l'espace modèle. Cette
procédure est maintenant possible en raison de l'augmentation de la puissance de calcul. Nous
avons ainsi mis au point pour la première fois une interaction 1hw appelée PSDPF, qui
comporte cinq parties distinctes: p, sd et pf en plus des termes croisés p-sd et sd-pf. Les trois
interactions fixes pour p, sd et pf sont respectivement: CK, USDB et SDPF-NR, cette dernière
contient également les éléments de matrice à deux corps sd-pf, l’interaction p-sd est
considérée comme étant l’interaction PSDT. Nous avons modifié les contributions p-sd et sdpf
pour reproduire l'évolution en énergie des états intrus de différents spins à travers toute la
couche sd. Cette nouvelle interaction a été utilisée pour calculer les états intrus dans les
noyaux sd avec N = Z et Z + 1. Les spectres en énergie des états + et – dans tous les noyaux
sd ont aussi été calculés. La comparaison expérience–théorie montre un très bon accord et
donne ainsi du crédit à notre nouvelle interaction proposée pour décrire les états intrus de la
couche sd. Des états de parité – ont été attribués certains niveaux de J inconnus. Les
probabilités de transitions électromagnétiques réduites E2 et E3 des premiers états de parité +
et –, avec J = 2+ et 3– dans les noyaux pair–pair, ont été également calculées et les charges
effectives pour les transitions E3 ont été étudiées pour la première fois. البنية النووية لانوية الطبقة sd قد درست جيدا تجريبيا بالقرب من خط الاستقرار، ومؤخرا، الاهتمام انصب على النويات الغنية بالنيوترونات. الحالات الموجبة يصفها جيدا التفاعل USD في الفضاء sd (فضاء 0hw) مع القلب 16O. لقد تم مؤخرا استكمال هذا التفاعل و الهاملتونين الجديدين المحصل عليهما يسميان USDA و USDB. طاقة الاطياف التجريبية تبين وجود، بالاضافة الى الحالات العادية، مجموعة من الحالات السالبة تسمى "الحالات الدخيلة"، و هي ناتجة عن اثارة نكلون من الطبقة p الى sd، من اجل النويات القريبة 16O و من الطبقة sd الى الطبقة من اجل النويات القريبة 40Ca. في وسط الطبقة sd يوجد تنافس بين الاثارتين لهذه الحالات الدخيلة. لا يوجد وصف موحد للحالات السالبة. لدراسة الحالات الدخيلة، يجب ان نقوم بتوسيع الفضاء النموذجي من الفضاء sd (القلب 16O) الى الفضاء الكامل p-sd-pf (القلب 4He) و هذا يتطلب انشاء تفاعل جديد يتوافق مع هذا التمديد للفضاء النموذجي. هذا الاجراء ممكن الان بسبب زيادة القدرة الحسابية. نحن باعداد للمرة الاولى تفاعل تسمى PSDPF، الذي يتضمن خمس اجزاء مختلفة: p، sd و pf بالاضافة الى الاجزاء المتقاطعة sd-p و sd-pf. التفاعلات الثلاث الثابتة p، sd و pf هي على التوالي: CK، USDB و SDPF-NR، هذا الاخير يحتوي ايضا على عناصر المصفوفة لجسمين sd-pf، التفاعل p-sd يعتبر التفاعل PSDT. قمنا بعدها بتعديل المساهمات p-sd و sd-pf لايجاد تطور طاقة الحالات السالبة مختلفة Spin داخل كل الطبقة sd. قمنا باستعمال التفاعل PSDPF لحساب طاقة الحالات الدخيلة في الانوية sd ذوات Z+1، N=Z. الاطياف الطاقوية ذات الحالات الموجبة و السالبة في كل الانوية sd قد حسبت ايضا. المقارنة تجربة-نضري تبين التوافق الجيد مما يعطي حجة لتفاعلنا الجديد المقترح لوصف الحالات الدخيلة للطبقة sd. الحالات- اقترحت للحالات ذات J غير المعروفة. الاحتمالات المختزلة للانتقالات E2 و E3 للحالات الاولى + و - في الانوية زوجي-زوجي، +2 و -3، حسبت ايضا و الشحنات الفعالة للانتقالات E3 عينت لاول مرة.